Fraunhofer diffrakciós egy diffrakciós rács

Egydimenziós diffrakciós rács - egy olyan rendszer párhuzamos egyenlő szélességű helyek fekvő ugyanabban a síkban és egymástól egyenlő szélességű neproz-rachnymi időközönként.

A diffrakciós minta a rács eredményeként meghatározott kölcsönös interferencia hullámok minden slot. Ha a Mindegyik rés szélessége egyenlő egy, és a szélessége a átlátszatlan területek közötti rések b, akkor az érték d = a + b nevezzük konstans (időtartam) a diffrakciós rács. Legyen egy sík monokromatikus hullám esemény síkjára merőleges rács (6.). Mivel a bevágások egymástól bizonyos távolságra egyenlő távolságra, a D különbség löket jövő fénysugarakat két szomszédos rések lesz egy adott irányban J (j - diffrakciós szög) belül azonos az egész rács:

.

Amellett, hogy az intenzitás a minimumok megfigyelt egy (egyes) rés (fő minimumok, mi), és meghatározzuk a fenti állapotok:

diffrakciós rácson miatt kölcsönhatására fénysugarak küldött két hasíték fordulnak elő bizonyos területeken további minimumok. Ezek a további minimumok vannak-megfigyelhető az a irányokba, amely megfelel az utat különbség gerendák származó, például a szélsőséges pontok M és C szomszédos rések egyenlő l / 2, 3L / 2. amely egy olyan állapot nablyudeniyadopolnitelnyh mélypontra:

Másrészt, a hatás egy egyetlen rés növeli a hatását a másik, ha a

amely egy olyan állapot nablyudeniyaglavnyh maxima, amely nazvanieformuly rács.

4.Tézis röntgendiffrakciós on kristályok

Megfigyelni a diffrakciós mintázat van szükség, hogy az állandó d a diffrakciós rács a ugyanabban a sorrendben, mint a hullámhossz l a beeső sugárzás. Crystal-halászat, amelyek természetes térbeli háromdimenziós diffrakciós rácsokat, állandó értékű d körülbelül 10 -10 m, és így, kristály-ly alkalmatlan diffrakciós megfigyelés látható fény (l »5 × 10 -7 m). Azonban, diffrakciós rácsok a kristály figyelhető meg, ha a beeső sugárzás X-sugarak használt (l »10 -12 ¸10 -8 m).

Mivel kristályok egy sor krisztallográfiai síkok (., 7. ábra), amelyek egymástól d távolságra, torassmatrivayut monokromatikus röntgensugár-diffrakciós (1 2) esemény kristályok melegítő kell szögben skolzheniyaq (q - ugolmezhdu padayuschihluchey irányban és kristály-grafikus síkon ).

daetatomy kristályrácsban vált források másodlagos hullámok koherens 1 „és 2” zavaró egymással, mint a másodlagos hullámok érkező a rések az aknarács. A maximumai intenzitása (diffrakciós mák-IMA) figyelhetők meg az irányban, amelyek az összes atomi síklapok visszavert hullámok lesz azonos fázisban. Ezek a tendenciák-Vorya kielégíti a következő feltételt:

amely nazvanieformuly Wolf -Bregga (- sorrendben a spektrum).

Wulff -Bregga használt képlet megoldására két fontos problémát.

1. megfigyelése az ismert röntgendiffrakciós hullámhosszon l-netocrystalline kristályszerkezete összetétele nem ismert, és a kristály elforgatott szög q. megfelelő diffrakciós maximumot. Ezután a következő képlet segítségével -Bregga Wolfe, Noe mezhploskost kiszámított távolság d. azaz, meghatározzák a kristály-kristály-szerkezetű. Ez a módszer az alapja a röntgen analízis.

2. megfigyelése ismeretlen röntgendiffrakciós hullámhosszon l-Cree-kristályos szerkezetű ismert értéke d. mért szöget q. megfelelő diffrakciós csúcs és használt Wolfe -Bregga képletű hullámhosszának kiszámítására L a beeső röntgensugárzás. Ez a módszer az alapja a X-ray-troskopii spec.

5. fejezet A diszperzió és a fény polarizációját

Fény az úgynevezett diszperziós függőség a törésmutatója n gyakoriságának anyag n (n = f (n)), vagy a hullámhossz l (n = f (l)) a fény (ábra. 8).

A következmény egy lebomlás diszperzióját a spektrum a fehér fénynyaláb, amikor áthalad egy prizmán (ábra. 9). Mivel (ábra. 8) növelésével csökken hullámhossza a törésmutató értéke, a vörös sugarak eltéríti prizma gyengébb, mint az ibolya (ábra. 9).

A fény polarizációjának. Szerint a Maxwell elmélete fényhullámok keresztirányú: a vektorok az elektromos és mágneses mezők fényhullám tartományban egymásra merőleges, és merőlegesek a vektor sebessége a hullám terjedési. Ezért, hogy leírja a fény polarizációját, figyelembe véve a viselkedésminták csak egyik vektor - az elektromos mező vektora.

A fény elektromágneses sugárzás a több teljes atomok. Az atomok bocsátanak ki fényhullámok egymástól függetlenül, így a fény kibocsátott hullám a szervezet egészére, azzal jellemezve ravnove-royatnymi összes lehetséges orientációja a vektorban. Az ilyen fény úgynevezett természetes. Fény, amelyben a vibrációs irányvektor valahogy megrendelt úgynevezett polarizált .Svet, ahol a vektor rezeg csak egy irányban (merőleges a terjedési irányt a fény) síkban polarizált. Áthaladó sík a rezgés irányvektor és a sík-hullám terjedési iránya a hullám, az úgynevezett egy sík-Stu polarizáció.

Természetes fény átalakíthatjuk síkban polarizált az úgynevezett polarizációs szűrők. Ahogy polarizátorok természetes kristályok, például turmalin lehet használni.

Ha a sugár útjában szállítani nem csak egy, hanem két lemez turmalin T1 és T2 (ábra. 10), és forgassa el egymáshoz képest az irányt a fény, a fény intenzitását továbbított révén egyaránt lemezen függ az a szög közötti optikai osyamiOO”. helyzetének meghatározására a polarizációs síkjai két polarizátor kristályok, a törvény szerint a Malus:

,

ahol I0 és I - intenzitását beeső fény a második kristály és eltávolítása.

Record T1. átalakítja a természetes fény síkja-is-syapolyarizatorom. Record T2. arra szolgál, hogy elemezze a polarizációs foka a áthaladó fény polarizátor, az úgynevezett oldalon.

Mivel az intenzitás a természetes fény, hogy telt az első polarizátor megfeleződik tekintetében a beeső fény az első polarizátor, a fény intenzitása keresztül továbbított két polarizációs szűrő:

,

ahonnan

párhuzamos polarizers

Imin = 0 keresztezett polarizátorok ().